Delta機器人:運動學正反解分析
一、Delta機構簡介
Delta機構是並聯機構中的一種典型機構,起原始結構如圖1所示。Delta機構由R.Clavel 博士在 1985年發明,是現在並聯機器人中使用最多的一種,具備了並聯機構所特有的優點,負載能力強、效率高、末端執行器精度高、運動慣性小,可以高速穩定運動等。因此在機器人領域獲得了越來越廣泛的應用。以實現高速、精準、高效的運動。
圖 1 R . C l a v e l 博 士 發 明 的 D e l t a 機 構 \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ 圖1\ R.Clavel 博士發明的Delta機構 圖 1 R . C l a v e l 博 士 發 明 的 D e l t a 機 構
二、數學模型建立
建立Delta機構簡化數學模型如圖2所示,其中圓O Ο O 所在平面爲定平臺,圓p p p 所在平面爲動平臺,∆ C 1 C 2 C 3 ∆C_1C_2C_3 ∆ C 1 C 2 C 3 和∆ A 1 A 2 A 3 ∆A_1A_2A_3 ∆ A 1 A 2 A 3 爲等邊三角形,點C 1 、 C 2 、 C 3 、 A 1 、 A 2 、 A 3 C_1、C_2、C_3、A_1、A_2、A_3 C 1 、 C 2 、 C 3 、 A 1 、 A 2 、 A 3 分別爲三個主動臂和三個從動臂與上下兩個平臺的連接點。
圖 2 D e l t a 機 構 簡 化 數 學 模 型 \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ 圖2\ Delta機構簡化數學模型 圖 2 D e l t a 機 構 簡 化 數 學 模 型
如圖2所示,以定平臺中心O Ο O 建立座標系O − X Y Z Ο-XYZ O − X Y Z ,以動平臺中心p p p 建立座標系p − x y z p-xyz p − x y z 。由Delta機構的設計原理可知,三條支鏈完全對稱,因此不妨設第i ( i = 1 , 2 , 3 ) i(i=1,2,3) i ( i = 1 , 2 , 3 ) 條支鏈的主動臂∣ B i C i ∣ \left|B_iC_i\right| ∣ B i C i ∣ 長度爲L L L ,從動臂∣ A i B i ∣ \left|A_iB_i\right| ∣ A i B i ∣ 長度爲l l l ,主動臂與定平臺夾角爲θ i \theta_i θ i ,三條支鏈與X軸的夾角爲φ i = ( 2 ( i − 1 ) π / 3 ) , i = 1 , 2 , 3 , \varphi_i=\left(2\left(i-1\right)\pi/3\right),i=1,2,3, φ i = ( 2 ( i − 1 ) π / 3 ) , i = 1 , 2 , 3 , 定平臺半徑爲R,動平臺半徑爲r r r 。
三、運動學正解
Delta機構的正解,是在已知三個主動臂轉角的情況下求出動平臺中心點p p p 在定平臺所在座標系中的座標。Delta機構運動學正解的求法有很多種,此處採取幾何解法,將A i B i A_iB_i A i B i 分別沿A i p A_ip A i p 平移使其交於點p p p 得到D i p D_ip D i p ,連接D 1 D 2 D_1D_2 D 1 D 2 、D 2 D 3 D_2D_3 D 2 D 3 、D 3 D 1 D_3D_1 D 3 D 1 得到四棱錐p − D 1 D 2 D 3 p{-D}_1D_2D_3 p − D 1 D 2 D 3 ,如圖3所示。
圖 3 D e l t a 機 構 幾 何 法 正 解 簡 化 模 型 \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ 圖3\ Delta機構幾何法正解簡化模型 圖 3 D e l t a 機 構 幾 何 法 正 解 簡 化 模 型
根據上圖不難得到,定平臺三個鉸接點C 1 、 C 2 、 C 3 C_1、C_2、C_3 C 1 、 C 2 、 C 3 的座標爲
[ x i y i z i ] = [ R cos φ i R sin φ i 0 ] , i = 1 , 2 , 3 ( 1 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left[\begin{matrix}x_i\\y_i\\z_i\\\end{matrix}\right]=\left[\begin{matrix}R\cos{\varphi_i}\\R\sin{\varphi_i}\\0\\\end{matrix}\right],i=1,2,3\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (1) ⎣ ⎡ x i y i z i ⎦ ⎤ = ⎣ ⎡ R cos φ i R sin φ i 0 ⎦ ⎤ , i = 1 , 2 , 3 ( 1 )
向量O B i ⃗ \vec{OB_i} O B i 可表示爲
O B i ⃗ = O C i ⃗ + C i B i ⃗ , i = 1 , 2 , 3 ( 2 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{\ OB_i}=\vec{OC_i}+\vec{C_iB_i},i=1,2,3\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (2) O B i = O C i + C i B i , i = 1 , 2 , 3 ( 2 )
其中C i B i ⃗ \vec{C_iB_i} C i B i 又可表示爲
[ x i y i z i ] = [ − L sin θ i cos φ i − L sin θ i sin φ i − L cos θ i ] , i = 1 , 2 , 3 ( 3 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left[\begin{matrix}x_i\\y_i\\z_i\\\end{matrix}\right]=\left[\begin{matrix}-L\sin{\theta_i}\cos{\varphi_i}-L\sin{\theta_i}\sin{\varphi_i}\\-L\cos{\theta_i}\\\end{matrix}\right],i=1,2,3\ \ \ \ \ \ (3) ⎣ ⎡ x i y i z i ⎦ ⎤ = [ − L sin θ i cos φ i − L sin θ i sin φ i − L cos θ i ] , i = 1 , 2 , 3 ( 3 )
又A i p ⃗ \vec{A_ip} A i p 可表示爲
[ x i y i z i ] = [ − r cos φ i − r sin φ i 0 ] , i = 1 , 2 , 3 ( 4 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left[\begin{matrix}x_i\\y_i\\z_i\\\end{matrix}\right]=\left[\begin{matrix}-r\cos{\varphi_i}\\-r\sin{\varphi_i}\\0\\\end{matrix}\right],i=1,2,3\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (4) ⎣ ⎡ x i y i z i ⎦ ⎤ = ⎣ ⎡ − r cos φ i − r sin φ i 0 ⎦ ⎤ , i = 1 , 2 , 3 ( 4 )
則O D i ⃗ \vec{OD_i} O D i 可以表示爲
O D i ⃗ = O B i ⃗ + B i D i ⃗ ( 5 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{OD_i}=\vec{\ OB_i}+\vec{\ B_iD_i}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (5) O D i = O B i + B i D i ( 5 )
其中由Delta機構的幾何性質可知
B i D i ⃗ = A i p ⃗ ( 6 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{\ B_iD_i}=\vec{A_ip}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (6) B i D i = A i p ( 6 )
所以
O D i ⃗ = O C i ⃗ + C i B i ⃗ + A i p ⃗ ( 7 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{OD_i}=\vec{OC_i}+\vec{C_iB_i}+\vec{A_ip}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (7) O D i = O C i + C i B i + A i p ( 7 )
綜合式(1)—(7)可得,在座標系Ο-XYZ中D_i的座標爲
[ x i y i z i ] = [ ( R − r − L sin θ i ) cos φ i ( R − r − L sin θ i ) sin φ i − L cos θ i ] , i = 1 , 2 , 3 ( 8 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left[\begin{matrix}x_i\\y_i\\z_i\\\end{matrix}\right]=\left[\begin{matrix}\left(R-r-L\sin{\theta_i}\right)\cos{\varphi_i}\\\left(R-r-L\sin{\theta_i}\right)\sin{\varphi_i}\\-L\cos{\theta_i}\\\end{matrix}\right],i=1,2,3\ \ \ \ \ \ \ \ \ (8) ⎣ ⎡ x i y i z i ⎦ ⎤ = ⎣ ⎡ ( R − r − L sin θ i ) cos φ i ( R − r − L sin θ i ) sin φ i − L cos θ i ⎦ ⎤ , i = 1 , 2 , 3 ( 8 )
此時不難發現,Delta機構的正運動學解算已經轉化爲已知三個頂點座標和各棱的長度求解另外一個頂點座標的問題。將圖2.4中的四棱錐p − D 1 D 2 D 3 p{-D}_1D_2D_3 p − D 1 D 2 D 3 取出單獨分析,作垂線p E pE p E 垂直於平面D 1 D 2 D 3 D_1D_2D_3 D 1 D 2 D 3 於點E E E ,取D 2 D 3 D_2D_3 D 2 D 3 中點F F F ,連接E F EF E F 、E D 2 ED_2 E D 2 ,如圖3所示。
圖 4 等 效 四 棱 錐 \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ 圖4\ 等效四棱錐 圖 4 等 效 四 棱 錐
不難證明,點E爲三角形D_1D_2D_3的外接圓圓心。
則向量O p ⃗ \vec{Op} O p 可表示爲
O p ⃗ = O E ⃗ + E p ⃗ ( 9 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{Op}=\vec{OE}+\vec{Ep}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (9) O p = O E + E p ( 9 )
O E ⃗ \vec{OE} O E 可以表示爲
O E ⃗ = O F ⃗ + F E ⃗ ( 10 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{OE}=\vec{OF}+\vec{FE}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (10) O E = O F + F E ( 1 0 )
其中,O F ⃗ = ( O D 2 ⃗ + O D 3 ⃗ ) / 2 \vec{OF}=\left(\vec{OD_2}+\vec{OD_3}\right)/2 O F = ( O D 2 + O D 3 ) / 2 ,F E ⃗ = ∣ F E ⃗ ∣ n F E ⃗ \vec{FE}=\left|\vec{FE}\right|\vec{n_{FE}} F E = ∣ ∣ ∣ F E ∣ ∣ ∣ n F E 。
對於向量F E ⃗ \vec{FE} F E 其長度爲
∣ F E ⃗ ∣ = ∣ D 2 E ∣ 2 − ∣ D 2 F ∣ 2 ( 11 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left|\vec{FE}\right|=\sqrt{\left|D_2E\right|^2-\left|D_2F\right|^2}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (11) ∣ ∣ ∣ F E ∣ ∣ ∣ = ∣ D 2 E ∣ 2 − ∣ D 2 F ∣ 2 ( 1 1 )
其中,∣ D 2 E ∣ \left|D_2E\right| ∣ D 2 E ∣ 爲三角形D 1 D 2 D 3 D_1D_2D_3 D 1 D 2 D 3 的外接圓半徑,可用公式(12)計算
∣ D 2 E ∣ = a b c 4 S ( 12 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left|D_2E\right|=\frac{abc}{4S}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left(12\right) ∣ D 2 E ∣ = 4 S a b c ( 1 2 )
其中
S = p ( p − a ) ( p − b ) ( p − c ) ( 13 ) p = ( a + b + c ) 2 ( 14 ) S=\sqrt{p\left(p-a\right)\left(p-b\right)\left(p-c\right)}\ \ \ \ \ \ \ \ \left(13\right)\ \ \ \ \
\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ p=\frac{\left(a+b+c\right)}{2}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (14) S = p ( p − a ) ( p − b ) ( p − c ) ( 1 3 ) p = 2 ( a + b + c ) ( 1 4 )
a 、 b 、 c a、b、c a 、 b 、 c 是三角形D 1 D 2 D 3 D_1D_2D_3 D 1 D 2 D 3 的邊長。
聯立(11)—(14)可得
∣ F E ⃗ ∣ = ( a 2 + b 2 − c 2 ) c 8 S ( 15 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \left|\vec{FE}\right|=\frac{\left(a^2+b^2-c^2\right)c}{8S}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (15) ∣ ∣ ∣ F E ∣ ∣ ∣ = 8 S ( a 2 + b 2 − c 2 ) c ( 1 5 )
向量F E ⃗ \vec{FE} F E 的單位方向向量爲
n F E ⃗ = D 2 D 1 ⃗ × D 2 D 3 ⃗ × D 3 D 2 ⃗ ∣ D 2 D 1 ⃗ × D 2 D 3 ⃗ × D 3 D 2 ⃗ ∣ ( 16 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{n_{FE}}=\frac{\vec{D_2D_1}\times\vec{D_2D_3}\times\vec{D_3D_2}}{\left|\vec{D_2D_1}\times\vec{D_2D_3}\times\vec{D_3D_2}\right|}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (16) n F E = ∣ D 2 D 1 × D 2 D 3 × D 3 D 2 ∣ D 2 D 1 × D 2 D 3 × D 3 D 2 ( 1 6 )
又向量E p ⃗ \vec{Ep} E p 的方向向量
n E p ⃗ = D 2 D 1 ⃗ × D 2 D 3 ⃗ ∣ D 2 D 1 ⃗ × D 2 D 3 ⃗ ∣ ( 17 ) \ \ \ \ \ \\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{n_{Ep}}=\frac{\vec{D_2D_1}\times\vec{D_2D_3}}{\left|\vec{D_2D_1}\times\vec{D_2D_3}\right|}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (17) n E p = ∣ D 2 D 1 × D 2 D 3 ∣ D 2 D 1 × D 2 D 3 ( 1 7 )
長度爲
E p ⃗ = ∣ D 1 p ⃗ ∣ 2 − ∣ D 1 E ⃗ ∣ 2 ( 18 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \vec{Ep}=\sqrt{\left|\vec{D_1p}\right|^2-\left|\vec{D_1E}\right|^2}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (18) E p = ∣ ∣ ∣ D 1 p ∣ ∣ ∣ 2 − ∣ ∣ ∣ D 1 E ∣ ∣ ∣ 2 ( 1 8 )
其中∣ D 1 p ⃗ ∣ = ∣ B 1 A 1 ⃗ ∣ = l , D 1 E ⃗ \left|\vec{D_1p}\right|=\left|\vec{B_1A_1}\right|=l,\vec{D_1E} ∣ ∣ ∣ D 1 p ∣ ∣ ∣ = ∣ ∣ ∣ B 1 A 1 ∣ ∣ ∣ = l , D 1 E 爲外接圓半徑。
將(10)—(18)式聯立求解帶入(9)式即可求得Delta機構正解。
四、運動學反解
運動學反解是在已知機器人p p p 點的位置( x , y , z ) (x,y,z) ( x , y , z ) 的情況下求解三個主動臂需要轉過的角度θ 1 \theta_1 θ 1 、θ 2 \theta_2 θ 2 、θ 3 \theta_3 θ 3 ,與串聯機器人不同,並聯機器人的反解較易求得,此處只需要根據杆長進行約束即可很容易解出,求解過程在文獻[3]中有詳細的說明,此處不再推導,僅根據圖5所示的單支鏈求解示意圖給出最終的求解結果。
圖 5 單 支 鏈 求 解 示 意 圖 \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ 圖5\ 單支鏈求解示意圖 圖 5 單 支 鏈 求 解 示 意 圖
θ i = 2 a r c t a n ( − B i − B i 2 − 4 A i C i 2 A i ) , i = 1 , 2 , 3 ( 19 ) \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \theta_i=2arctan\left(\frac{-B_i-\sqrt{B_i^2-4A_iC_i}}{2A_i}\right),i=1,2,3\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ (19) θ i = 2 a r c t a n ( 2 A i − B i − B i 2 − 4 A i C i ) , i = 1 , 2 , 3 ( 1 9 )
其中
A 1 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 − 2 x ( R − r ) 2 L − ( R − r − x ) A1=x2+y2+z2+R-r2+L2-l2-2x(R-r)2L-(R-r-x) A 1 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 − 2 x ( R − r ) 2 L − ( R − r − x )
B 1 = 2 z B1=2z B 1 = 2 z
C 1 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 − 2 x ( R − r ) 2 L + ( R − r − x ) C1=x2+y2+z2+R-r2+L2-l2-2x(R-r)2L+(R-r-x) C 1 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 − 2 x ( R − r ) 2 L + ( R − r − x )
A 2 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x − 3 y ) ( R − r ) L − 2 R − r − ( x − 3 y ) A2=x2+y2+z2+R-r2+L2-l2+(x-3y)(R-r)L-2R-r-(x-3y) A 2 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x − 3 y ) ( R − r ) L − 2 R − r − ( x − 3 y )
B 2 = 4 z B2=4z B 2 = 4 z
C 2 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x − 3 y ) ( R − r ) L + 2 R − r + ( x − 3 y ) C2=x2+y2+z2+R-r2+L2-l2+(x-3y)(R-r)L+2R-r+(x-3y) C 2 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x − 3 y ) ( R − r ) L + 2 R − r + ( x − 3 y )
A 3 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x + 3 y ) ( R − r ) L − 2 R − r − ( x + 3 y ) A3=x2+y2+z2+R-r2+L2-l2+(x+3y)(R-r)L-2R-r-(x+3y) A 3 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x + 3 y ) ( R − r ) L − 2 R − r − ( x + 3 y )
B 3 = 4 z B3=4z B 3 = 4 z
C 3 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x + 3 y ) ( R − r ) L + 2 R − r + ( x + 3 y ) C3=x2+y2+z2+R-r2+L2-l2+(x+3y)(R-r)L+2R-r+(x+3y) C 3 = x 2 + y 2 + z 2 + R − r 2 + L 2 − l 2 + ( x + 3 y ) ( R − r ) L + 2 R − r + ( x + 3 y )
至此,Delta機構的運動學正反解均以求解完畢。
五、參考文獻
[1] Clavel R. Dispositif pour le deplacement et le positionnement d’un element dans l’espace[P].Switzerland: CH1985005348856,1985.
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