泰勒展開Taylor Expansion
引入
用g(x)=a0x0+a1x1+a2x2+⋯=∑i=0∞aixi擬合函數f(x)=ex
在x=0點附近:
f(0)=g(0)=a0f′(0)=g′(0)=a1f′′(0)=g′′(0)=2a2⋯f(n)(0)=g(n)(0)=n!⋅an
思想:利用導數丟掉常數項
多項式擬合有很多表達方式,如這裏的利用求導,如FFT的點值表示等
麥克勞林展開的展開係數公式
an=n!1f(n)(x)∣x=0
於是我們可以得到f(x)=ex的麥克勞林展開
f(x)=ex=i=0∑∞i!1xi
注意:0!=1
對[注意]的證明:
由於n!=i=1∏ni有(n−1)!=nn!若n=1, 則0!=11!=1
麥克勞林展開是泰勒展開在0處的展開,是泰勒展開的特殊情況,展開式不一定與原函數相等(ex是個特例)
麥克勞林是牛頓的學生
泰勒展開
看一看泰勒展開係數公式的真正面目:
an=n!1f(n)(x)∣x=x0
泰勒公式形式
f(x)=0!f(x0)+1!f′(x0)x+2!f′′(x0)x2+⋯=i=0∑ni!f(i)(x0)xi
好像這個公式可以口切好多好多高考題
解高考題有什麼意思?
我們在實際運用的時候更多地只會展開一小部分,後面的項用Rn(x)表示,即:
f(x)=0!f(x0)+1!f′(x0)x+2!f′′(x0)x2+⋯+n!f(n)(x0)xn+Rn(x)
Rn(x)對展開式的影響太小,故可以忽略
幾個常見展開
ex=1+x+21x2+R3(x)sinx=x−61x3+R5(x)cosx=1−21x2+R4(x)
⭐️sin,cos分別爲奇函數,偶函數,展開式也爲奇函數,偶函數,並且係數成規律性變化:
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
⋯ |
sinx |
cosx |
−sinx |
−cosx |
sinx |
⋯ |
引入虛單位i,可以強行把ex用sinx與cosx表示:
eix=cosx+isinx
歐拉公式 學而思的表的梗原來從北京開到了全國各地−eiπ=1
我們來試一試(1+x)n
首先多項式定理展開來一波~
(1+x)n=i=0∑n(in)xi=1+1!nx+2!n(n−1)x2+3!n(n−1)(n−2)x3+⋯+xn
再來看看麥克勞林展開
由於((1+x)n)′=n(1+x)n−1,((1+x)n)′′=n(n−1)(1+x)n−2,⋯(1+x)n=1+1!nx+2!n(n−1)x2+3!n(n−1)(n−2)x3+⋯
我們發現n不爲整數該式仍然成立,這給我們一個啓示:廣義範圍內的組合數/排列/階乘的求法
小量分析/放縮法
KaTeX parse error: No such environment: eqnarray* at position 8:
\begin{̲e̲q̲n̲a̲r̲r̲a̲y̲*̲}̲
&x\to 0\Righta…
等比數列
在(1+x)n中,n=−1,可以發現
1+x1=1−x+x2−x3+⋯1−x1=1+x+x2+x3+⋯
ln(1+x)的展開
(ln(1+x))′=1+x1=1−x+x2−x3+⋯⇒ln(1+x)=x−21x2+31x3−41x4+⋯