一 、導數
1.1 導數定義:
導數和微分的概念
f′(x0)=Δx→0limΔxf(x0+Δx)−f(x0)
或者:
f′(x0)=x→x0limx−x0f(x)−f(x0)
1.2 左右導數導數的幾何意義和物理意義
函數f(x)在x0處的左、右導數分別定義爲:
左導數: f−′(x0)=Δx→0−limΔxf(x0+Δx)−f(x0)=x→x0−limx−x0f(x)−f(x0),(x=x0+Δx)
右導數: f+′(x0)=Δx→0+limΔxf(x0+Δx)−f(x0)=x→x0+limx−x0f(x)−f(x0)
1.3 函數的可導性與連續性之間的關係
- Th1: 函數 f(x) 在 x0 處可微 ⇔f(x) 在 x0 處可導
- Th2: 若函數在點x0 處可導,則 y=f(x) 在點 x0 處連續, , 反之則不成立。即函數連續不一定可導。
- Th3: f′(x0) 存在⇔f−′(x0)=f+′(x0)
如上圖所示,函數連續但不可導。且x=0處左右導數不相等。
1.4 四則運算法則
設函數 u=u(x),v=v(x) )在點 x 可導則
- (1)(u±v)′=u′±v′
- (2)(uv)′=uv′+vu′
- (3)(vu)′=v2vu′−uv′(v=0)
1.5 基本導數與微分表
y=c (常數) |
y′=0 |
y=xα(α 爲實數 ) |
y′=αxα−1 |
y=ax |
y′=axlna 特例:(ex)′=ex |
y=logax |
y′=xlna1 特例:(lnx)′=x1 |
y=sinx |
y′=cosx |
y=cosx |
y′=−sinx |
y=tanx |
y′=cos2x1=sec2x |
y=cotx |
y′=−sin2x1=−csc2x |
y=secx |
y′=secxtanx |
y=cscx |
y′=−cscxcotx |
y=arcsinx |
y′=1−x21 |
y=arccosx |
y′=−1−x21 |
y=arctanx |
y′=1+x21 |
y=arccotx |
y′=−1+x21 |
y=shx |
y′=chx |
y=chx |
y′=shx |
1.6 複合函數,反函數,隱函數以及參數方程所確定的函數的微分法
(1) 反函數的運算法則: 設 y=f(x) 在點 x 的某鄰域內單調連續, 在點 x 處可導且 f′(x)=0, 則其反函數在點 x 所對應的 y 處可導, 並且有 dxdy=dx1
(2) 複合函數的運算法則:若 μ=φ(x) 在點 x 可導,而 y=f(μ) 在對應點 μ(μ=φ(x)) 可導,則複合函數 y=f(φ(x)) 在點 x 可導,且 y′=f′(μ)⋅φ′(x)
(3) 隱函數導數 dxdy 的求法一般有三種方法:
-
1)方程兩邊對x求導,要記住y是x的函數, 則y的函數是x的複合函數.例如 y1,y2,lny,ey 等均是 x 的複合函數. 對 x 求導應按複合函數連鎖法則做.
-
2 ) 公式法.由 F(x,y)=0 知 dxdy=−F′y(x,y)F′x(x,y) 其中, Fx′(x,y),Fy′(x,y) 分別表示 F(x,y) 對 x 和 y 的偏導數
-
3)利用微分形式不變性,參考複合函數求導
1.7 常用高階導數公式
(ax)(n)=axlnna(a>0)(ex)(n)=ex |
(sinkx)(n)=knsin(kx+n⋅2π) |
(coskx)(n)=kncos(kx+n⋅2π) |
(xm)(n)=m(m−1)⋯(m−n+1)xm−n |
(lnx)(n)=(−1)(n−1)xn(n−1)! |
萊布尼茲公式:若 u(x),v(x) 均 n 階可導, 則 (uv)(n)=∑i=0ncniu(i)v(n−i), 其中 u(0)=u,v(0)=v |
二、 微分中值定理 f′(x0)=0
微分中值定理是一系列中值定理總稱
2.1 費馬定理
若函數 f(x) 滿足條件:
(1) 函數 f(x) 在 x0 的某鄰域內有定義, 並且在此鄰域內恆有 f(x)≤f(x0) 或 f(x)≥f(x0)
(2) f(x) 在 x0 處可導,則有 f′(x0)=0
2.2 羅爾定理
設函數 f(x) 滿足條件:
(1)在閉區間[ (a,b] 上連續;
(2)在 (a,b) 內可導;
(3) f(a)=f(b)
則在 (a,b) 內一存在個ξ 使 f′(ξ)=0
羅爾定理其實就是拉格朗日中值定理的一種特例
2.3 拉格朗日中值定理
設函數 f(x) 滿足條件:
(1)在 [a,b] 上連續
(2)在 (a,b) 內可導;
則在 (a,b) 內一存在個ξ 使 b−af(b)−f(a)=f′(ξ)
這個定理的幾何意義就是,至少存在一點的切線與端點的連線平行;物理意義是,至少存在一點的速度與平均速度相等
2.4 柯西中值定理
設函數 f(x),g(x) 滿足條件:
(1) 在[a,b] 上連續;
(2) 在 (a,b) 內可導且f′(x),g′(x) 均存在, 且 g′(x)=0
則在 (a,b) 內存在一個 ξ使 g(b)−g(a)f(b)−f(a)=g′(ξ)f′(ξ)
幾何意義: https://zhuanlan.zhihu.com/p/47436090
三、 極限
3.1 洛必達法則
法則 I ( 00 型):設函數 f(x),g(x) 滿足條件:
x→x0limf(x)=0,x→x0limg(x)=0
f(x),g(x) 在 x0 的鄰域內可導, (在 x0 處可除外) ) 且 g′(x)=0;x→x0limg′(x)f′(x)存在(或等於∞)
則: x→x0limg(x)f(x)=x→x0limg′(x)f′(x)
法則 I′(00)型 設函數f(x),g(x)滿足條件:
x→∞limf(x)=0,x→∞limg(x)=0
存在一個X>0,當∣x∣>X時,f(x),g(x) 可導,且g′(x)=0;x→x0limg′(x)f′(x)存在(或等於∞)。
則:x→x0limg(x)f(x)=x→x0limg′(x)f′(x)
法則Π(∞∞)型設函數f(x),g(x)滿足條件:
x→x0limf(x)=∞,x→x0limg(x)=∞.
f(x),g(x)在x0 的鄰域內可導(在x0處可除外)且g′(x)=0;x→x0limg′(x)f′(x)存在(或等於∞)。
則:x→x0limg(x)f(x)=x→x0limg′(x)f′(x) .
同理法則Π′(∞∞)型可以仿照法則I′(00)型寫出
四、 泰勒公式
4.1 一般形式
設函數f(x)在點x0處的某鄰域內具有n+1階導數,則對該鄰域內異於x0的任意點x,在x0與x之間至少存在一個ξ,使得:
f(x)=f(x0)+f′(x0)(x−x0)+2!1f′′(x0)(x−x0)2+⋯+n!f(n)(x0)(x−x0)n+Rn(x)
其中Rn(x)=(n+1)!f(n+1)(ξ)(x−x0)n+1
稱爲f(x)在點x0處的n階泰勒餘項。
4.2 麥克勞林公式
令x0=0,則n階泰勒公式變爲麥克勞林公式爲:
f(x)=f(0)+f′(0)x+2!1f′′(0)x2+⋯+n!f(n)(0)xn+Rn(x)
其中 Rn(x)=(n+1)!f(n+1)(ξ)xn+1,ξ在0與x之間.
4.3 常用五種函數在x0=0處的泰勒公式
(1)ex=1+x+2!1x2+⋯+n!1xn+(n+1)!xn+1eξ |
或 =1+x+2!1x2+⋯+n!1xn+o(xn) |
(2)sinx=x−3!1x3+⋯+n!xnsin2nπ+(n+1)!xn+1sin(ξ+2n+1π) |
或 =x−3!1x3+⋯+n!xnsin2nπ+o(xn) |
(3) cosx=1−2!1x2+⋯+n!xncos2nπ+(n+1)!xn+1cos(ξ+2n+1π) |
或 =1−2!1x2+⋯+n!xncos2nπ+o(xn) |
(4) ln(1+x)=x−21x2+31x3−⋯+(−1)n−1nxn+(n+1)(1+ξ)n+1(−1)nxn+1 |
或 =x−21x2+31x3−⋯+(−1)n−1nxn+o(xn) |
(5) (1+x)m=1+mx+2!m(m−1)x2+⋯+n!m(m−1)⋯(m−n+1)xn+(n+1)!m(m−1)⋯(m−n+1)xn+1(1+ξ)m−n−1 |
或 (1+x)m=1+mx+2!m(m−1)x2+⋯,+n!m(m−1)⋯(m−n+1)xn+o(xn) |
五、曲線相關公式
5.1 平面曲線的切線和法線公式
切線方程 :y−y0=f′(x0)(x−x0)
法線方程: y−y0=−f′(x0)1(x−x0),f′(x0)=0
5.2 漸近線的求法
水平漸近線
若x→+∞limf(x)=b,
或 x→−∞limf(x)=b
則y=b稱爲函數y=f(x)的水平漸近線。
鉛直漸近線
若x→x0−lim,f(x)=∞,或x→x0+lim,f(x)=∞
則x=x0稱爲y=f(x)的鉛直漸近線。
斜漸近線
若 a=x→∞limxf(x),b=x→∞lim[f(x)−ax]
則y=ax+b稱爲y=f(x)的斜漸近線
5.3 求曲線長度(弧微分)
dS=1+y′2dx
5.4 曲率
曲線y=f(x)在點(x,y)處的曲率k=(1+y′2)23∣y′′∣.
對於參數方程
5.5 曲率半徑
曲線在點M處的曲率k(k=0)與曲線在點M處的曲率半徑ρ有如下關係:ρ=k1。
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