靜磁方程
⎧⎩⎨⎪⎪⎪⎪∇⋅B=0∇×H=jB=μ0(H+M)H=H(B) or M=M(H)
磁標勢
在∇×H=0 的單通區域,可以引入磁標勢φm ,滿足H=−∇φm 。
普通線性介質
B=μH
根據
∇⋅B=0
得
∇2φm=−∇⋅H=0
即
φm 滿足Laplace方程.
當區域內存在多種介質時,在邊界處有
aφm1=φm2μ1∂φm1∂n=μ2∂φm2∂n
鐵磁質
鐵磁質中M 對H 的依賴關係很複雜
另一方面,由於沒有傳導電流,標勢在全空間都有意義。
根據
∇⋅B=0B=μ0(H+M)
得
∇2φm=−∇⋅H=∇⋅M
引入
磁荷密度ρm
ρm=−μ0∇⋅M
得
∇2φm=−ρmμ0
所以有
φm(x)=−14π∫∇′⋅M|x−x′|3d3x′
表面電荷密度Σm 爲
Σm=μ0M⋅n
所以有
φm(x)=−14π∫∇′⋅M(x′)|x−x′|3d3x′+14π∮n⋅M(x′)|x−x′|3d3x′
引入面磁流密度jm
∇×H=∇×(B0μ0−M)=1μ0∇×(∇×A)−∇×M=0∇⋅A=0⇒∇2A=−μ0jm,jm=∇×MA(x)=μ04π∫∇′×M(x′)|x−x′|3d3x′